固体物理题目与解答
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admin
2019-08-14 17:57

  1.1 理论证明由 10 种对称素只能组成(32)种不同的点群即晶体的宏观对称只有 32 个不同类型 1.2 根据晶胞基矢之间的夹角、长度关系可将晶体分为(7 大晶系)对应的只有 (14 种布拉伐格子) 1.3 面心立方晶体在(100)方向上表面二维布拉伐格子是(正方格子)在(111) 方向上表面二维布拉伐格子是(密排结构) 1.4 晶体表面二维晶格的点群表示,由于晶格周期性在 Z 轴方向的限制,二维晶 格的对称素只有 6 个,即垂直于表面的 n 重转轴 1/2/3/4/6——5 个,垂直于表面 的镜面反演 m——1 个。由 6 种对称素可以组成 10 种二维点群,按照点群对基 矢的要求划分,二维格子有 4 个晶系,5 种布拉伐格子 1.5 在结晶学中,晶胞选取的原则是既要考虑晶体结构的(周期性)又要考虑晶 体的(宏观对称性) 1.6 六角密积属(六角晶系),一个晶胞(平行六面体)包含(两个)原子. 1.7 对晶格常数为 a 的 SC 晶体,与正格矢 R=ai+2aj+2ak 正交的倒格子晶面族的面 2π 指数为(122),其面间距为( 3a ). 1.8 典型离子晶体的体积为 V,最近邻两离子的距离为 R,晶体的格波数目为 ( 3V ),长光学波的(纵)波会引起离子晶体宏观上的极化. 4πR 3 1.9 金刚石晶体的结合类型是典型的(共价结合)晶体,它有(6)支格波 1.10 在晶体衍射中,为什么不能用可见光? 晶体中原子间距的数量级为 10 10 10 米, 要使原子晶格成为光波的衍射光栅, 光波的 7 波长应小于 10 米.但可见光的波长为 7.64.0 × 10 米,是晶体中原子间距的 1000 倍.因此,在晶体衍射中,不能用可见光. 2.1 离子晶体的特征:一种离子的最近邻离子为异性离子;离子晶体的配位数最 多只能是 8 2.2 离子晶体结合的稳定性——导电性能差、熔点高、硬度高和膨胀系数小 2.3 共价键结合的两个基本特征——饱和性和方向性;共价键的强弱取决于形成 共价键的两个电子轨道相互交叠的程度 2.4 共价晶体结合的一对平衡力是(外层未配对的自旋方向相反的电子电子云重 迭)和(内层相同电子态的电子之间的排斥) 2.5 金属晶体结合的一对平衡力是(共有化电子云和离子实之间的相互作用)和 (共有化电子云浓度增加伴随电子动能上升) 2.6 共价结合,两原子电子云交迭产生吸引,而原子靠近时,电子云交迭会产生巨 大的排斥力,如何解释? 共价结合,形成共价键的配对电子,它们的自旋方向相反,这两个电子的电子 云交迭使得体系的能量降低,结构稳定.但当原子靠得很近时,原子内部满壳层电 子的电子云交迭,量子态相同的电子产生巨大的排斥力,使得系统的能量急剧增 大. 2.7 为什么许多金属为密积结构? 金属结合中,受到最小能量原理的约束,要求原子实与共有电子电子云间的 库仑能要尽可能的低(绝对值尽可能的大).原子实越紧凑,原子实与共有电子电 子云靠得就越紧密,库仑能就越低.所以,许多金属的结构为密积结构. 3.1 由一个原胞中原子的 3n 个位移分量方程得到对应(同一波矢的 3n 个不同格 波频率) ,而系统中的(波矢数等于系统原胞数) ,则格波数等于(晶体中总自由 度数) 3.2 爱因斯坦模型:假定所有的原子以相同的频率振动 成功之处:通过选取合适的爱因斯坦温度值,在较大温度变化的范围内,理论计 算的结果和实验结果相当好地符合。且热容量随着温度降低而趋于零 不足之处: 温度非常低时, 热容量按温度的指数形式降低, 而实验测得结果表明: 热容量按温度的 3 次方降低 原因:是爱因斯坦模型忽略了各格波的频率差别 3.3 德拜模型:以连续介质的弹性波来代表格波,将布喇菲晶格看作是各向同性 的连续介质 成功之处:温度愈低时,德拜模型近似计算结果愈好, 原因:这是因为温度很低时,主要的只有长波格波的激发,把格波看成连续介质 的弹性波是合适的 3.4 热膨胀的原因:如果振动是严格简谐的,则不存在热膨胀,实际的热膨胀是 原子之间非谐作用引起的 热传导的原因:不考虑电子对热传导的贡献,晶体中的热传导主要依靠声子来完 成。固体中存在温度梯度时,“声子气体”的密度分布是不均匀的,平均声子数随 温度的关系是波色分布。简谐近似得到的结果是不同格波间是完全独立的,则不 存在不同声子之间的相互作用,类似于理想气体的情形。实际上非谐作用使不同 格波之间存在一定的耦合,从而可以保证不同格波之间可以交换能量,达到统计 平衡。 3.5 什么叫简正振动模式?简正振动数目、格波数目或格波振动模式数目是否是 一回事? 为了使问题既简化又能抓住主要矛盾,在分析讨论晶格振动时,将原子间互 作用力的泰勒级数中的非线形项忽略掉的近似称为简谐近似.在简谐近似下,由 N 个原子构成的晶体的晶格振动,可等效成 3N 个独立的谐振子的振动.每个谐振子 的振动模式称为简正振动模式,它对应着所有的原子都以该模式的频率做振动,它 是晶格振动模式中最简单最基本的振动方式.原子的振动,或者说格波振动通常是 这 3N 个简正振动模式的线形迭加. 简正振动数目、 格波数目或格波振动模式数目是一回事,这个数目等于晶体中 所有原子的自由度数之和,即等于 3N. 3.6 长光学支格波与长声学支格波本质上有何差别? 长光学支格波的特征是每个原胞内的不同原子做相对振动,振动频率较高,它包含 了晶格振动频率最高的振动模式.长声学支格波的特征是原胞内的不同原子没有 相对位移,原胞做整体运动,振动频率较低,它包含了晶格振动频率最低的振动模 式,波速是一常数.任何晶体都存在声学支格波,但简单晶格(非复式格子)晶体不存 在光学支格波. 3.7 温度一定,一个光学波的声子数目多呢,还是声学波的声子数目多? 频率为 ω 的格波的(平均)声子数为 n(ω ) = 1 e ω / k BT 1 . ω / k T ω / k T 因为光学波的频率 ω O 比声学波的频率 ω A 高,( e O B 1 )大于( e A B 1 ),所以 在温度一定情况下,一个光学波的声子数目少于一个声学波的声子数目. 3.8 长声学格波能否导致离子晶体的宏观极化? 长光学格波所以能导致离子晶体的宏观极化,其根源是长光学格波使得原胞 内不同的原子(正负离子)产生了相对位移.长声学格波的特点是,原胞内所有的原 子没有相对位移.因此,长声学格波不能导致离子晶体的宏观极化. 3.9 你认为简单晶格存在强烈的红外吸收吗? 实验已经证实,离子晶体能强烈吸收远红外光波.这种现象产生的根源是离子晶体 中的长光学横波能与远红外电磁场发生强烈耦合.简单晶格中不存在光学波,所以 简单晶格不会吸收远红外光波. 3.10 爱因斯坦模型在低温下与实验存在偏差的根源是什么? 按照爱因斯坦温度的定义,爱因斯坦模型的格波的频率大约为 10 Hz ,属于光 学支频率.但光学格波在低温时对热容的贡献非常小,低温下对热容贡献大的主要 是长声学格波.也就是说爱因斯坦没考虑声学波对热容的贡献是爱因斯坦模型在 低温下与实验存在偏差的根源. 3.11 在甚低温下,德拜模型为什么与实验相符? 在甚低温下,不仅光学波得不到激发,而且声子能量较大的短声学格波也未被 激发,得到激发的只是声子能量较小的长声学格波.长声学格波即弹性波.德拜模 型只考虑弹性波对热容的贡献.因此,在甚低温下,德拜模型与事实相符,自然与实 验相符. 4.1 布洛赫定理:在周期势场中运动的电子,其波函数满足: () ( r + R ) = e i k R m ψ ( r ) ψ m 13 且本征函数为(振幅受到晶格周期调制的调幅平面波) 4.2 近自由电子近似模型:金属中电子受到(原子实周期性势场的作用)并假定 (势场的起伏较小) 4.3 能量接近且具有相互作用的两个态,相互作用后的结果是原来能级较高的态 (能量提高) ,原来能级较低的态(能量下降) 4.4 禁带宽度和(能带的序号)以及(周期势场的起伏)有关 4.5 能带底部电子的有效质量(大于零),能带顶部电子的有效质量(小于零) 4.6 赝势方法: 4.7 紧束缚近似方法的思想 电子在一个原子(格点)附近时,主要受到该原子势场的作用,而将其它原子势场 的作用看作是微扰, 将晶体中电子的波函数近似看成原子轨道波函数的线性组合 (LCAO 理论__LinearCombinationofAtomicOrbitals),得到原子能级和晶体中电子 能带之间的关系 紧束缚讨论中——只考虑了不同原子、相同原子态之间的相互作用 4.8 波矢空间与倒格空间有何关系?为什么说波矢空间内的状态点是准连续的? [解答] 波矢空间与倒格空间处于同一空间,倒格空间的基矢分别为 b1、b2、b3 ,而波矢空 间的基矢分别为 b1 / N 1 、b2 / N 2、b3 / N 3 ,N1、N2、N3 分别是沿正格子基矢 a1、a 2、a 3 方向晶体的原胞数目. 倒格空间中一个倒格点对应的体积为 b1 ( b2 × b3 ) = * , 波矢空间中一个波矢点对应的体积为 b1 b b * ( 2 × 3 ) = N1 N 2 N 3 N , 即波矢空间中一个波矢点对应的体积,是倒格空间中一个倒格点对应的体积的 1/N.由于 N 是晶体的原胞数目,数目巨大,所以一个波矢点对应的体积与一个倒格 点对应的体积相比是极其微小的.也就是说,波矢点在倒格空间看是极其稠密的. 因此,在波矢空间内作求和处理时,可把波矢空间内的状态点看成是准连续的. 4.9 在布里渊区边界上电子的能带有何特点? [解答] 电子的能带依赖于波矢的方向,在任一方向上,在布里渊区边界上,近自由电子 的能带一般会出现禁带.若电子所处的边界与倒格矢 K n 正交,则禁带的宽度 E g = 2 V ( K n ) , V ( K n ) 是周期势场的付里叶级数的系数. 不论何种电子,在布里渊区边界上,其等能面在垂直于布里渊区边界的方向上的斜 率为零,即电子的等能面与布里渊区边界正交 4.10 当电子的波矢落在布里渊区边界上时,其有效质量何以与真实质量有显著差 别? [解答] 晶体中的电子除受外场力的作用外,还和晶格相互作用.设外场力为 F,晶格对 电子的作用力为 Fl,电子的加速度为 a= 1 ( F + Fl ) m . 但 Fl 的具体形式是难以得知的.要使上式中不显含 Fl,又要保持上式左右恒等,则 只有 a= 1 F m* . 显然,晶格对电子的作用越弱,有效质量 m*与真实质量 m 的差别就越小.相反,晶格 对电子的作用越强,有效质量 m*与真实质量 m 的差别就越大.当电子的波矢落在 布里渊区边界上时,与布里渊区边界平行的晶面族对电子的散射作用最强烈.在晶 面族的反射方向上,各格点的散射波相位相同,迭加形成很强的反射波.正因为在 布里渊区边界上的电子与晶格的作用很强,所以其有效质量与线 电子的有效质量 m 变为 ∞ 的物理意义是什么? [解答] 仍然从能量的角度讨论之.电子能量的变化 (dE ) 外场力对电子作的功 (dE ) 外场力对电子作的功 (dE )晶格对电子作的功 = + m m m* 1 = [(dE ) 外场力对电子作的功 (dE )电子对晶格作的功 ] m . 从上式可以看出,当电子从外场力获得的能量又都输送给了晶格时,电子的有效 * 质量 m 变为 ∞ .此时电子的加速度 * a= 1 F =0 m* , 即电子的平均速度是一常量 .或者说 ,此时外场力与晶格作用力大小相等 ,方向相 反. 4.12 紧束缚模型下,内层电子的能带与外层电子的能带相比较,哪一个宽?为什么? [解答] 以 s 态电子为例.由图 5.9 可知,紧束缚模型电子能带的宽度取决于积分 J s 的大 小,而积分 J s = ∫N sat (r )[V (r ) V at (r R n )] sat (r Rn )dr * at at 的大小又取决于 s (r ) 与相邻格点的 s (r Rn ) 的交迭程度.紧束缚模型下,内层 at at at at 电子的 s (r ) 与 s (r Rn ) 交叠程度小,外层电子的 s (r ) 与 s (r Rn ) 交迭程度 大.因此,紧束缚模型下,内层电子的能带与外层电子的能带相比较,外层电子的能 带宽. 4.13 等能面在布里渊区边界上与界面垂直截交的物理意义是什么? [解答] 将电子的波矢 k 分成平行于布里渊区边界的分量 k // 和垂直于布里渊区边界 的分量 k┴.则由电子的平均速度 ν = k E (k ) 1 得到 1 E k // , 1 E ν⊥ = k ⊥ . ν // = 等能面在布里渊区边界上与界面垂直截交,则在布里渊区边界上恒有 E / k ⊥ =0, 即垂直于界面的速度分量 ν ⊥ 为零.垂直于界面的速度分量为零,是晶格对电子产 生布拉格反射的结果.在垂直于界面的方向上,电子的入射分波与晶格的反射分波 干涉形成了驻波. 5.1 一维简单晶格中一个能级包含几个电子? [解答] 设晶格是由 N 个格点组成,则一个能带有 N 个不同的波矢状态,能容纳 2N 个 电子.由于电子的能带是波矢的偶函数,所以能级有(N/2)个.可见一个能级上包含 4 个电子. 5.2 本征半导体的能带与绝缘体的能带有何异同? [解答] 在低温下,本征半导体的能带与绝缘体的能带结构相同.但本征半导体的禁带较窄, 禁带宽度通常在 2 个电子伏特以下.由于禁带窄,本征半导体禁带下满带顶的电子 可以借助热激发,跃迁到禁带上面空带的底部,使得满带不满,空带不空,二者都对 导电有贡献. 5.3 两种不同金属接触后,费米能级高的带(正)电.对导电有贡献的是(费米面附 近)的电子. 5.4 费米面:根据能量最小原理,电子填充尽可能低能级,因此能量最高的电子 处在一个等能面上,所有电子处于该等能面内,该等能面叫做费米面 5.5 为什么无外场时,处于满带和非满带中的电子宏观电流均没有贡献,有外场 时,只有非满带中的电子才对宏观电流有贡献 1、能带关于波矢是对称的;2、处于+K 和-K 的电子运动的速度大小相等方向 相反; 无外场时,电子处于尽可能低的能级,无任是满带还是非满带,电子关于波矢对 称分布,处于+K 和-K 的电子对对宏观电流的贡献相互抵消; 有外场时,外场不破坏满带中电子关于波矢的对称分布,同样,处于+K 和-K 的电子对对宏观电流的贡献相互抵消; 而非满带中电子关于波矢的对称性则受到 破坏,因此带中有部分没有对应项的电子,其运动对宏观电流有贡献